逐步縮減半徑（step-tapered）之雙極天線的自我阻抗，是和雙極元素直接相關，這是由「套迭式管（telescoping
tubing）」構成，如下圖。套迭式管是一種使用在較大型天線中的物理設計，能在不產生過度風阻和增加額外重量的情況下，提供機械強度。
一般來說，圓柱狀雙極的全長具有相同的共振頻率，而且一個漸縮的雙極（tapered
dipole）之電抗的斜率曲線，實質上是比較短的。亦即，一個逐步縮小的雙極天線之全長必須要比較長一點，以達到相同的共振。為這個計算所導出的算法是一些參考書籍的主題，不在本文中談論。可以利用這個算法來設計八木（Yagi）天線，在數(shù)值分析軟件中，就含有這個算法。
線形單極 雙極的一半，一個四分之一波長單極天線具有輻射電阻R = 36奧姆，可在「半無限導電接地面（semi-infinite
conducting ground plane）」上運作，如下圖所示。
如果接地面積遠小于一個波長（例如：一支單極天線安裝在一輛車上），則其天線場型與自完整的接地面積所計算出的場型相比，是大不相同的。 螺旋天線
螺旋天線是由克拉斯（Kraus）所創(chuàng)造，他曾說過一個有趣的故事，關于他如何在聽到史丹佛大學教授談到螺旋傳遞的波管（wave
tube）時，領悟到相同的慢波結構可能具有和天線一樣的收集訊號（signal-gathering或gain）的能力。他當天便在他的地下室（實驗室）里測試了此種螺旋天線，并測量出它的增益與「圓形極化（circular
polarization）」。 螺旋天線很簡單但非常有效，它以簡易的輻射體結構來提供增益。下圖是其尺寸的實例： 為了完整的運作，周長必須是
0.75 < Cλ = πDλ < 1.33。俯仰角是 α = tan-1(Sλ /Cλ) 。增益值大約是 G dBi = 11.8 +
10log(Cλ2nSλ)， 而 HPBW = 52/Cλ 度。中央饋線的饋點電阻是 R = 140Cλ，周圍饋線是 R = 150/ 。
周圍饋線可被匹配至 Z0 = 50
奧姆，這是利用第一螺旋的四分之一波段，它可以是介電質負載型（dielectric-loaded）或平坦型，并推擠靠近接地面，以形成一個匹配段，為四分之一波段得到必需且平均的
Z0值。螺旋天線固定電路板上的實例如下圖： 槽型天線
槽型天線是藉由中止射頻電流流進一個導電表面（例如：波導墻）所制成的。槽型天線是兩個雙極天線，且有相似的阻抗與場型。 微帶補片天線
微波補片天線是平面天線（planar antenna）的一個實用種類，它是在微帶結構中制成，如下圖所示。
正方形面板區(qū)域（上圖白色部分）是從一介電質結構的頂層面板（上圖黑色部分）蝕刻而來的，此介電質結構的另一面（底部）有一接地平面。補片天線本質上是一矩形雙極。使用高介電質常數(shù)的材料來減少天線的大小。此天線在任何環(huán)境下，都很容易安裝，它能輕易地安裝在車輛或飛機的表面上。補片天線是一種相當窄頻的天線。在正方形結構里，一個線性的極化波向外輻射。
有許多方法可以達到饋線與阻抗匹配。補片可與一個四分之一波長的高阻抗線匹配，或一條50奧姆線可延伸到補片的內部，如下圖所示。阻抗在中心點是小的，且阻抗值是跟著軸長的增加而增加，所以尺寸的選擇是以能得到支持50奧姆的點來決定的。
另一種饋線匹配法是將一同軸線的中心導體透過介電質，在適當?shù)淖杩裹c接觸到補片的底部。補片的中心是經過此結構中的一個過孔（via）接地的，如下方的左圖與中圖所示。
當兩邊尺寸不同，形成長方形時，補片會產生圓形極化波，如上方的右圖所示。這是交叉式雙極數(shù)組的模擬，而饋線是延著中心點到角落的對角線與補片連結著，為了達到阻抗匹配，必須為補片選擇適當?shù)某叽纭?BR>
孔徑天線 孔徑天線包括： *開放式波導輻射器 *喇叭形（horn）與其他形狀的波導輻射器 *喇叭形反射器天線
孔徑天線的響應場型與孔徑所產生的「遠場繞射（far field diffraction）」場型相同。遠場場型的近似角寬度是θ =
λ/D。一個孔徑天線的模型是：在一個無限導電或吸收平面上有一直徑D的孔徑，且有一平面波由一側射入。繞射場型越過很大的距離投射在平行面上，將會有一個中央點，其直徑是由場型的角寬度公式決定。此模型如下圖所示。
這是假設孔徑的照射度是平均分布的（uniform）。更精確地說，遠場場型是分布在孔徑各處的電場之傅立葉變換，并且考慮到孔徑平面各處之振幅及相位的變動。
一個波導管的開口端變成了一個非常高效率的輻射器，如下圖。 增加孔徑的大小（改變喇叭形狀）可以增加波導天線的增益。圓形喇叭也被使用。參見下圖。
利用圓形極化器可制作一個圓形的喇叭天線，它可以輻射圓形的極化場型。
哪里有射頻培訓機構
|
